[Abbildung: Fig. 364.]
Kommt das Licht am Spalte ~AB~ an und hält man an der Vorstellung fest,
daß nun von ~A~ und von ~B~, sowie von allen zwischenliegenden Punkten
sich kreis- (kugel-) förmige Wellensysteme ausbreiten, so werden sich
diese interferieren. Im Punkte ~a~ treffen die von ~A~ und ~B~ kommenden
Wellen nicht gleichzeitig ein, sondern mit einem Gangunterschied,
welcher der ungleichen Entfernung ~aA > aB~ entspricht. Ist dieser
Unterschied etwa eine ganze Wellenlänge, so ist der Gangunterschied von
~Aa - aC~ eine halbe Wellenlänge und es gibt zu jedem Punkte zwischen
~A~ und ~B~ einen zweiten, so daß die von ihnen ausgehenden Wellen in
~a~ gerade einen Gangunterschied von einer halben Wellenlänge haben.
Solche Wellen heben sich auf, in ~a~ ist es also ganz dunkel. In ~b~
jedoch, wo der Unterschied ~bA - bB~ gleich zwei Wellenlängen ist, wo
also ~bA - bC~ = 1 Wellenlänge ist, kommen stets Wellenpaare an, die
sich durch eine ganze Wellenlänge unterscheiden, die sich also
verstärken; es ist also in ~b~ hell, ^das Licht ist nach ~b~ hin gebeugt
worden^. So findet man, daß es in ~c~ dunkel, in ~e~ hell ist, und man
kann leicht noch mehrere solche ^Interferenzstreifen^ unterscheiden. So
ist die Erscheinung bei einfarbigem Lichte. Sie kann auch benützt
werden, um die Wellenlänge des Lichtes zu berechnen (Fraunhofer). Bei
violettem Lichte sind die Streifen schmäler, bei rotem Lichte breiter.
Auch werden die Streifen um so breiter, je schmäler der Spalt wird. Bei
weißem Lichte entstehen Streifensysteme, die sich übereinander lagern,
ihre Farben mischen und so ein System von farbigen Streifen erzeugen
(Fresnel 1815).
Nimmt man statt eines Spaltes deren mehrere, indem man sehr nahe
nebeneinander parallele Striche auf Glas graviert, so sieht man die
Beugungserscheinung, die farbigen Fransen, schon wenn man durch das Glas
auf eine Kerzenflamme sieht. Ähnlich, wenn man durch eine Federfahne
oder feinmaschiges Gewebe (Musselin) gegen das Licht blickt.